由网友(情有独钟)分享简介：同一描写本子核双粒子静止以及团体静止的唯象实践。是A.玻我以及B.R.莫特森拉广核壳层模子而成的核布局模子。此中间接援用本子核的形变以及方位做为描写团体静止的能源教变质，双粒子静止的势场则异时依赖于双粒子变质以及团体变质。中文名综合模子概况同一描写本子核双粒子静止上风无理论上对于现实睁开计较以及假想外文名unified model...

统一描写原子核单粒子运动和集体运动的唯象理论。是A.玻尔和B.R.莫特森推广核壳层模型而成的核结构模型。其中直接引用原子核的形变和方位作为描写集体运动的动力学变量，单粒子运动的势场则同时依赖于单粒子变量和集体变量。

中文名

综合模型

详情

统一描写原子核单粒子运动

优势

在理论上对实际展开计算和设想

外文名

unified model 

属性

集体运动的唯象理论

应用

各个领域的模型分析

简介

球形核四极振动 　当满壳层外的价核子不很多时，原子核仍然具有球对称的平衡形状，但可以围绕球对称形状作集体振动。这种情况主要出现在所谓过渡区（指60

变形核的转动 在变形区（主要是150[1]

表达式

对于偶偶核的基带和β振动带，π=+1，K=0，且有Iπ=0+，2+，4+，6+，8+……

转动能可近似地表示为

ΔE（l）=A I（I+1）+B I2（I+1）2+…，

其中第一项是主要项，A与B是唯象参量。
对于偶偶核的γ振动带或奇A核的基带、β带或γ带，转动能的近似公式为式中 δ为形变参量。转动能公式表明，偶偶核基态自旋宇称为0+，β、γ带的带头的自旋宇称分别为0+及2+，各转动带中能级的次序与自旋值次序相同。^[1]

实例

用以上结果能够很好地解释变形核的基态性质和转动带的结构。图4中给出偶偶核低能转动谱的示例。其中Kπ=0+，2+的激发带即是β和γ带，负宇称带可能相应于核子对关联的结构的破坏。图5是K=1/2基带的示例。 　转动惯量和对关联 实际分析表明，变形核低转动带的转动惯量总是小于相应的刚体转动惯量。在偶偶核基带中，转动惯量只有刚体值的而奇A核的转动惯量则略大于邻近偶偶核的转动惯量。这种现象以及偶偶核中的超导能隙的存在，都可以根据核子之间的对关联作出满意的解释（见核超导性和对关联）。
随着角动量I的增高, 转动惯量的经验值明显地依赖于I值， 并出现所谓回弯现象（见高自旋态），这是由于科里奥利力破坏对关联造成的。

电四极矩和电磁跃迁 　由综合模型导出的四极变形核的电四极矩公式其中Q₀是内禀电四极矩，可用沿本体坐标系第三轴的核半径с及沿第一轴的半径ɑ表示为其中核形变δ和同体积的球形核半径R分别为在同一个转动带内的电四极（E2）约化跃迁几率也可以用Q₀来表示，例如由K=0带的0+态到2+态的约化跃迁几率为由于Q₀直接联系着核形变，因此可以说明大变形核的电四极矩以及电四极约化跃迁几率都比壳模型的理论值大得多。
利用 Q₀的经验值可以求得核形变δ的值，结果表明，对于变形区原子核的低转动带，δ值在0.16～0.35的范围，故核平衡形状是长椭球。
在同一转动带内，综合模型预言跃迁几率的比值只同角动量有关，同实验可作定量比较。这种比较表明理论解释基本上是成功的。
至于不同转动带之间，综合模型不仅要求遵守I、x选择定则，还要求遵守K选择定则，则跃迁的角动量不能小于初末态K量子数之差 ΔK=|Ki-Kf|。在某些重变形核中，K值很高的态可能有很长的寿命，这种态确实是存在的，例如

180Hf的1.142MeV的8-态（K=8），178Hf的1.148MeV的8-态，190Os的1.706MeV的10-态都是这种例子。^[2]

模型分析

用综合模型作较详细的分析时，需要变形核中单粒子态的知识。为此，要选取适当的单粒子势。采用包含自旋轨道项的变形谐振子势已获得了显著的成功。